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Integrale di convoluzione

Consideriamo ancora lo stesso sistema fisico, al cui ingresso sia posto un generico segnale x$ \left(\vphantom{ t}\right.$t$ \left.\vphantom{ t}\right)$ che, grazie alla proprietà di setacciamento, rappresentiamo come scomposto in infiniti termini, ossia come somma integrale di impulsi centrati in $ \tau$ (variabile) ed area x$ \left(\vphantom{ \tau }\right.$$ \tau$ $ \left.\vphantom{ \tau }\right)$d$ \tau$ (infinitesima):

x$\displaystyle \left(\vphantom{ t}\right.$t$\displaystyle \left.\vphantom{ t}\right)$ = $\displaystyle \int^{\infty }_{-\infty }$x$\displaystyle \left(\vphantom{ \tau }\right.$$\displaystyle \tau$ $\displaystyle \left.\vphantom{ \tau }\right)$d$\displaystyle \tau$ $\displaystyle \delta$$\displaystyle \left(\vphantom{ t-\tau }\right.$t - $\displaystyle \tau$ $\displaystyle \left.\vphantom{ t-\tau }\right)$

Questa espressione, formalmente simile alla (3.1), è equivalente alla proprietà di setacciamento, dato che $ \delta$$ \left(\vphantom{ t}\right.$t$ \left.\vphantom{ t}\right)$ è una funzione pari. L'andamento della grandezza di uscita sarà il risultato della sovrapposizione di infinite risposte impulsive, ognuna relativa ad un diverso valore dell'ingresso:

y$\displaystyle \left(\vphantom{ t}\right.$t$\displaystyle \left.\vphantom{ t}\right)$ = $\displaystyle \int^{\infty }_{-\infty }$x$\displaystyle \left(\vphantom{ \tau }\right.$$\displaystyle \tau$ $\displaystyle \left.\vphantom{ \tau }\right)$ h$\displaystyle \left(\vphantom{ t-\tau }\right.$t - $\displaystyle \tau$ $\displaystyle \left.\vphantom{ t-\tau }\right)$ d$\displaystyle \tau$

in cui x$ \left(\vphantom{ \tau }\right.$$ \tau$ $ \left.\vphantom{ \tau }\right)$d$ \tau$ è l'area degli impulsi che costituiscono l'ingresso, e h$ \left(\vphantom{ t-\tau }\right.$t - $ \tau$ $ \left.\vphantom{ t-\tau }\right)$ è l'uscita all'istante t causata dall'impulso in ingresso centrato all'istante $ \tau$. Il risultato ottenuto, formalmente simile a (3.2), prende il nome di integrale di convoluzione, viene indicato in forma simbolica da un asterisco (*), e gode della proprietà commutativa, ovvero

0.350000
\resizebox* {0.35\textwidth}{!}{\includegraphics{cap3/f3.12.ps}}


y$ \left(\vphantom{ t}\right.$t$ \left.\vphantom{ t}\right)$ = x$ \left(\vphantom{ t}\right.$t$ \left.\vphantom{ t}\right)$*h$ \left(\vphantom{ t}\right.$t$ \left.\vphantom{ t}\right)$ =

         = $ \int^{\infty }_{-\infty }$x$ \left(\vphantom{ \tau }\right.$$ \tau$ $ \left.\vphantom{ \tau }\right)$ h$ \left(\vphantom{ t-\tau }\right.$t - $ \tau$ $ \left.\vphantom{ t-\tau }\right)$ d$ \tau$ = $ \int^{\infty }_{-\infty }$h$ \left(\vphantom{ \tau }\right.$$ \tau$ $ \left.\vphantom{ \tau }\right)$ x$ \left(\vphantom{ t-\tau }\right.$t - $ \tau$ $ \left.\vphantom{ t-\tau }\right)$ d$ \tau$

La notazione con l'asterisco fa sì che ci si riferisca ad essa come al ``prodotto di convoluzione''. Notiamo come h$ \left(\vphantom{ t}\right.$t$ \left.\vphantom{ t}\right)$ caratterizzi completamente il sistema fisico, in quanto permette di calcolarne l'uscita per un qualsiasi ingresso.


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alef@infocom.uniroma1.it
2001-06-01